Читать книгу Тайна получения энергии от взаимной связи колокольни и храма - Александр Матанцев - Страница 6

Киноварь в виде порошка строго определенного размера зерен, т.е. измельченного, размещается в верхней части, внутри шарика или яблока на макушке купола. Кроме того, она используется в металлических шарах на макушке штыревых антенн, на которые подается часть энергии от колокольни и храма. Тогда при сильном солнечном разогреве, происходит испарение паров ртути из порошка киновари. Пары ртути в 7 раз тяжелее воздуха, поэтому они как бы разливаются по поверхности купола, вызывая активную ионизацию воздуха на поверхности и увеличивая число положительных зарядов в десятки и сотни раз.

Рис. 3. Порошок киновари [54]

Рис. 4

Рис. 4. Порошок киновари в Индии [66]

В Индии порошок киновари приготавливают особым способом [63]. На Востоке используют несколько этапов в приготовлении киновари. При этом используют вспомогательные вещества из трав и минералов. Если нужно приготовить из киновари лекарственные вещества, то дают одни добавки, производят дополнительную перетирку в ступе, и повышают температура кипения ртути, что хорошо для лекарственного препарата.

Для использования киновари в храмах, применяются другие ингредиенты, о которых не пишут. Однако можно догадаться, что эти технологии и вспомогательные минералы, и травы, наоборот, понижают температуру кипения ртути и делают киноварь существенно более летучей и испаряемой. В литературе указывают, что сильное испарение киновари происходит при 200 градусах, а при меньшей температуре, при нагреве металлических частей от Солнца, испарение также происходит, но не так сильно. Индийская технология увеличения летучести киновари может быть очень полезной, но мы о ней ничего не знаем.

В нашей отечественной литературе [65] пишут о том, что внутри купола при летней температуре, (генераторы запускали летом) достигалась значительная температура, что хватало для возгонки киновари.

Существует еще один процесс по увеличению летучести порошка киновари, для получения паров ртути. Этот процесс впервые описал автор, Александр Матанцев. Вибрации от колоколов и вибрации от изменяемых пучков ультразвука, получаемых в процессе прямого пьезоэффекта от киновари – кристаллов (руды), установленных в вазонах и подставках как в храмах на крыше, так и в колокольне на вершинах секций, воздействуют на процесс испарения. Этот процесс можно сравнить с очень частым встряхиванием порошка киновари при нагревании, тогда испарение происходит интенсивнее.

А что же происходило зимой? Колокольни и храмы не давали энергии? Зимой срабатывал другой механизм: извлечения энергии из Земли. Об этом будет рассмотрено в свойстве 3.

Рис. 5

Рис. 5. Составил автор, Александр Матанцев. Первый физический механизм влияния паров ртути в извлечении атмосферного электричества. С правой стороны паров ртути нет, с левой стороны пары ртути есть

Свойство 1 проиллюстрировано на примере рис. 5. Порошок киновари расположен внутри шара на макушке купола колокольни или храма. Купол и шар металлические и хорошо прогреваются на Солнце. Этой температуры и вибраций достаточно, чтобы происходила возгонка киновари и пары ртути вылезали наружу. Так как эти пары в 7 раз тяжелее воздуха, то они растекаются по поверхности купола. На рисунке условно показано, что с правой стороны этих паров нет, а с левой стороны они есть (на самом деле они есть на всей поверхности купола). На шероховатой поверхности купола собираются заряды от атмосферы и облаков.

Напряженность электрического поля в воздухе Е связана с напряжением U по формуле Е = U/d, где d – расстояние, или U = Ed

Работа А = q₀Ed, где q₀ – заряд

Напряженность электрического поля в данной точке Е равна силе, действующей на заряд q:

Е = F/q

Напряженность электрического поля направлена в сторону уменьшения потенциала.

Заряд, накапливаемый на металлической поверхности, зависит от характера поверхности. Если q₀ – это заряд на ровной поверхности, то заряд на развитой поверхности больше и повышается вероятность ионизации на поверхности с неровностями.

В общем случае, заряд на поверхности q определяется зарядом на ровной поверхности на единице площади q_0, величиной площади поверхности S и степенью неровности или шероховатости, определяемый коэффициентом Кн.

Коэффициент шероховатости К_н равен отношению развитой шероховатой поверхности S_н к ровной площади поверхности S₀.

К_н = S_н/ S₀

Тогда, в целом,

А = q₀ К_н К_и Ed = q₀ (S_н/ S₀) E∙d (2)

где Ки – коэффициент за счет радиоактивности, если её нет, то Ки=1.

С левой стороны купола, показанного на рис. 5, условно, есть пары ртути (на самом деле пары появятся на всей поверхности). Количество зарядов с правой стороны, где нет паров ртути, небольшое. Число зарядов с левой стороны, где есть пары ртути, резко увеличивается. Потенциал ионизации ртути самый большой у металлов и составляет 10,4 эВ. Это приводит к тому, что ионизация на поверхности и вблизи поверхности купола в зоне наличия паров ртути, резко возрастет. В Формулу (2) следует ввести коэффициент ионизации за счет ртути К_рт.

Этот коэффициент находится в пределах: К_рт = (10 ….100).

Точное значение этого коэффициента зависит:

– от наличия в порошке киновари добавок, которые приводят к уменьшению температуры возгонки ртути, в Индии такую технологию применяют;

– от температуры окружающей среды и температуры нагрева купола под лучами Солнца;

– от состояния (загрязнения поверхности купола);

– от величины зазора в шаре на макушке, через который проходят пары ртути;

– от защиты области порошка киновари от дождя и ручейков воды.

Для практических расчетов можно вполне реально взять значение К_рт = 25.

Итак, формула для эффективности получения энергии о атмосферного электричества принимает вид:

А = q₀ К_рт К_н К_и Ed = q₀ (S_н/ S₀) E∙d (3)

При нагревании киноварь сначала становится коричневой, при долгой эксплуатации – почти черной. В качестве доказательства, на рис. 6 показан порошок киновари, извлеченный из храма в Индии.

Рис. 6

Рис. 6. Киноварь, после многовекового использования в индийском дворце [55]

Теория увеличения числа зарядов за счет роста процесса ионизации, развивается до сих пор. Следует вспомнить результаты опытов Франка и Герца [67]. Вот результаты их исследований.

1.При энергиях электронов, меньших некоторой пороговой величины, столкновения происходят вполне упруго, т. е. электроны практически не передают атому своей энергии.

2.При энергиях, превосходящих пороговую величину, удар происходит неупруго, т. е. электрон передаёт почти всю свою энергию атому, который при этом переходит в возбужденное состояние. Пороговая энергия неупругого столкновения электронов с атомами ртути, измеренная Франком и Герцем, оказалась равной 4,9 эВ. В результате такого неупругого столкновения атом совершает переход из основного состояния Е₁ в ближайшее возбуждённое состояние Е₂ (рис. 7). Но это и означает, что атом может иметь не любые значения внутренней энергии, а только некоторые избранные, что как раз и следует из постулатов Бора.

Для ртути ионизационный потенциал равен 10,4 эВ. Кроме первого ионизационного потенциала, т. е. энергии освобождения электрона из нейтрального атома, существуют второй, третий и т. д. Потенциал ионизации можно определить, измеряя ток положительных ионов, возникающих в результате ионизации атомов электронным ударом.

Частица в метастабильном состоянии, как вообще возбужденная частица, может ионизироваться при поглощении фотона или путем соударения. При наличии в частицах метастабильных состояний (пары ртути, благородные газы) вероятность ступенчатой ионизации возрастает из-за большей продолжительности жизни молекул в этом состоянии [68]. Если атом или молекула в возбужденном состоянии, при отсутствии возмущений ударами, остаются в этом состоянии в течение времени порядка 10 сек, то в метастабильном состоянии они могут оставаться в течение значительно меньшего времени. В условиях электрического разряда продолжительность жизни метастабильного состояния является функцией давления и размеров сосуда, поскольку она определяется соударением с другими молекулами и ударами о стенки

Рис. 7

Рис. 7. Результаты опытов Франка и Герца по ионизации ртути [65]

Другим важным результатом опытов Франка и Герца явилось обнаружение испускания ртутным паром ультрафиолетового света с длиной волны λ=253,6 нм, которое появлялось всякий раз, как только ускоряющее электроны напряжение U превышало 4,9 В. Нетрудно убедиться, что эта длина волны удовлетворяет правилу частот Бора для резонансного перехода Е₂ → Е₁ атома ртути (рис. 7).

Как уже отмечалось, даже при достаточной кинетической энергии столкновение электрона с атомом не обязательно будет неупругим, так что возбуждение атома на уровень Е₂ может и не произойти. В этом случае электрон получает шанс увеличить свою кинетическую энергию за счёт ускорения электрическим полем на последующем свободном пробеге до значений, достаточных для неупругих столкновений с возбуждением последующих уровней Е₃, Е₄, Е₅ и т. д. Однако в плотных газах этого практически не происходит по причине коротких свободных пробегов и сильной конкуренции со стороны столкновений, сопровождающихся возбуждением на уровень Е₂. Возбуждение более высоких уровней ускоренными электронами можно наблюдать лишь при давлениях, существенно меньших, чем в опытах Франка и Герца.

В описаниях говорится о том, что ртуть обладает самым высоким в природе потенциалом ионизации. А что такое ионизация? Вот справка:

«Ионизация – эндотермический процесс образования ионов из нейтральных атомов или молекул. Положительно заряженный ион образуется, если электрон в молекуле получает достаточную энергию для преодоления потенциального барьера, равную ионизационному потенциалу».

Таким образом, ртуть применена с глубоким знанием её свойств. Самый высокий потенциал ионизации позволяет на поверхности купола в парах ртути провести эффективную ионизацию и получить огромное число зарядов (рис. 5).

Ртуть обладает свойством концентрировать положительный заряд на поверхности купола.