Читать книгу Значение в квантовых вычислениях. Исследование, применение и перспективы - - Страница 4

Рассмотрим оператор Адамара и его роль в формуле.

3.1 Оператор Адамара для одиночного кубита ($H$):

Оператор Адамара, обозначаемый как $H$, представляет собой матрицу размером 2x2. Определение оператора Адамара выглядит следующим образом:

$H = \frac {1} {\sqrt {2}} \begin {pmatrix}

1 & 1 \\

1 & -1

\end {pmatrix} $

Эта матрица определяет, как будет воздействовать оператор Адамара на состояние одиночного кубита. Применение оператора Адамара к кубиту приводит к накладыванию состояний «0» и «1» друг на друга.

3.2 Действие оператора Адамара:

Пусть $|\psi\rangle$ будет состоянием одиночного кубита. Тогда применение оператора Адамара к состоянию $|\psi\rangle$ дает нам новое состояние $H|\psi\rangle$. Оператор Адамара действует на вектор состояния следующим образом:

$H|\psi\rangle = \frac {1} {\sqrt {2}} \begin {pmatrix}

1 & 1 \\

1 & -1

\end {pmatrix} \begin {pmatrix}

\psi_0 \\

\psi_1

\end {pmatrix} = \frac {1} {\sqrt {2}} \begin {pmatrix}

\psi_0 + \psi_1 \\

\psi_0 – \psi_1

\end {pmatrix} $

После применения оператора Адамара к состоянию $|\psi\rangle$, мы получаем новое состояние $H|\psi\rangle$, которое является линейной комбинацией состояний «0» и «1» входного кубита.

Важно отметить, что оператор Адамара является обратимым, то есть можно применить обратный оператор для возвращения к исходному состоянию кубита.

Разъяснение того, как оператор Адамара накладывает состояния «0» и «1» друг на друга и создает суперпозицию

Рассмотрим, как оператор Адамара накладывает состояния «0» и «1» друг на друга и создает состояние суперпозиции.

4.1 Применение оператора Адамара к состояниям «0» и «1»:

Оператор Адамара действует на состояние «0» и состояние «1» следующим образом:

$H|0\rangle = \frac {1} {\sqrt {2}} (|0\rangle + |1\rangle) $

$H|1\rangle = \frac {1} {\sqrt {2}} (|0\rangle – |1\rangle) $

Применение оператора Адамара приводит к тому, что состояние «0» становится линейной комбинацией состояний «0» и «1», а состояние «1» – линейной комбинацией состояний «0» и "-1». Это создает суперпозицию двух состояний.

4.2 Применение оператора Адамара к суперпозиции:

Теперь рассмотрим суперпозицию состояний «0» и «1»:

$|\psi\rangle = \frac {1} {\sqrt {2}} (|0\rangle + |1\rangle) $

Если мы применим оператор Адамара к этой суперпозиции, получим:

$H|\psi\rangle = H\left (\frac {1} {\sqrt {2}} (|0\rangle + |1\rangle) \right) $

$= \frac {1} {\sqrt {2}} \left (H|0\rangle + H|1\rangle\right) $

$= \frac {1} {\sqrt {2}} \left (\frac {1} {\sqrt {2}} (|0\rangle + |1\rangle) + \frac {1} {\sqrt {2}} (|0\rangle – |1\rangle) \right) $

$= \frac {1} {\sqrt {2}} \left (\frac {1} {\sqrt {2}} (|0\rangle + |0\rangle) + \frac {1} {\sqrt {2}} (|1\rangle – |1\rangle) \right) $

$ = |0\rangle$

Как видно из вычислений, после применения оператора Адамара к суперпозиции, мы получаем состояние «0». Это происходит потому, что оператор Адамара обратим и обеспечивает восстановление изначального состояния.

Оператор Адамара позволяет накладывать состояния «0» и «1» друг на друга и создавать суперпозицию, что открывает возможности для различных операций с кубитами в квантовых вычислениях.

Уточнение того, что оператор Адамара также является собственным вектором оператора фазы

Рассмотрим связь между операторами Адамара и фазы и объясним, почему оператор Адамара является собственным вектором оператора фазы.

5.1 Определение оператора фазы ($S$):

Оператор фазы, обозначаемый как $S$, является оператором, который вводит фазовые изменения в состояния кубитов. Определяется он следующим образом:

$S = \begin {pmatrix}

1 & 0 \\

0 & i

\end {pmatrix} $

5.2 Свойство оператора Адамара и оператора фазы:

Оказывается, что оператор Адамара и оператор фазы связаны друг с другом. Более конкретно, оператор Адамара является собственным вектором оператора фазы. Это означает, что вектор состояния после применения оператора Адамара будет собственным вектором оператора фазы.

Математически, это можно представить следующим образом:

$S (H|\psi\rangle) = \lambda (H|\psi\rangle) $

Где $|\psi\rangle$ – вектор состояния кубита после применения оператора Адамара, $H|\psi\rangle$ – результат действия оператора Адамара на $|\psi\rangle$, $\lambda$ – собственное значение оператора фазы.

5.3 Доказательство свойства:

Чтобы доказать, что оператор Адамара является собственным вектором оператора фазы, мы можем рассмотреть, как операторы Адамара и фазы действуют на состояния «0» и «1»:

$H|0\rangle = \frac {1} {\sqrt {2}} (|0\rangle + |1\rangle) $