Читать книгу Análisis y simulación de circuitos eléctricos en corriente continua - Miguel Alfonso Altuve Paredes - Страница 24
ОглавлениеEn este capítulo se definen, en primer lugar, los conceptos relacionados con las conexiones entre los siguientes elementos: rama, nodo, lazo, serie y paralelo. Posteriormente, se presentan las leyes básicas para el análisis de los circuitos eléctricos, como las de corriente y voltaje de Kirchhoff, formuladas en 1845 por el físico alemán Gustav Robert Kirchhoff (12 de marzo de 1824 - 17 de octubre de 1887).
Al final del capítulo se presentan los principios del divisor de corriente y del divisor de voltaje, los cuales nos permitirán obtener de forma rápida la corriente o el voltaje, respectivamente, en un elemento del circuito, cuando se conectan de una manera particular.
En un diagrama de circuito eléctrico una rama representa un solo elemento, como un resistor o una fuente. Sin embargo, el término rama también suele aplicarse a un grupo de elementos que llevan la misma corriente, en especial cuando son del mismo tipo. Por ejemplo, el diagrama esquemático de circuito mostrado en la figura 2.1 contiene seis ramas.
Figura 2.1: Nodos, ramas y lazos en un diagrama de un circuito eléctrico.
Un nodo es el punto donde dos o más ramas se conectan. Es común indicar un nodo con un punto en un diagrama esquemático de circuito. El nodo también incluye todos los cables conectados al punto; por lo tanto un cable que conecta dos nodos es un único nodo, incluso si se muestran dos puntos. El diagrama esquemático mostrado en la figura 2.1 contiene cuatro nodos, etiquetados como a, b, c, y d.
Un lazo es cualquier trayectoria cerrada en un circuito eléctrico. En el circuito de la figura 2.1, un ejemplo de un lazo lo comprende la trayectoria formada por el nodo a, pasando por el resistor R1; el nodo b, pasando por la fuente I1; el nodo d, pasando por la fuente V1 y regresando al nodo a.
Los elementos están conectados en serie si cada par de elementos comparte un solo nodo, es decir, están conectados de manera secuencial, y por lo tanto circula la misma corriente por todos los elementos. Por otro lado, los elementos están conectados en paralelo si están conectados al mismo par de nodos, y por lo tanto tienen el mismo voltaje entre sus terminales. En el circuito de la figura 2.2, los elementos V1, R1 y R2 están conectados en serie, mientras que los elementos I1, R3 y R4 están conectados en paralelo.
Figura 2.2: Elementos en serie y en paralelo en un circuito eléctrico.
Cuando los resistores se conectan en serie o en paralelo, su resistencia equivalente se puede determinar. La resistencia total equivalente de N resistores conectados en serie es igual a la suma de las resistencias individuales de los resistores:
Los circuitos de la figura 2.3 son equivalentes. La resistencia equivalente vista desde los terminales a − b, de los resistores conectados en serie en el circuito de la figura 2.3(a) es igual a 1,82 kΩ.
La resistencia total equivalente de N resistores conectados en paralelo viene dada por la siguiente ecuación:
En el caso de resistores conectados en paralelo, es más sencillo determinar la conductancia total equivalente en lugar de la resistencia total equivalente. La conductancia total equivalente de N resistores conectados en paralelo es igual a la suma de las conductancias individuales de los resistores:
Figura 2.3: Resistencia equivalente de resistores conectados en serie.
Los circuitos de la figura 2.4 son equivalentes. La resistencia equivalente vista desde los terminales a − b de los resistores conectados en paralelo en el circuito de la figura 2.4(a) es igual a 53,44 Ω.
Figura 2.4: Resistencia equivalente de resistores conectados en paralelo.
Aparte de la conexión de resistores en serie y en paralelo, estos también pueden conectarse en forma de estrella (se puede ver como Y o T) o delta (se puede ver como Δ o Π). Las conexiones de resistores tipo estrella y delta se pueden transformar entre sí, esto es de Δ a Y y de Y a Δ, con el fin de reducir el circuito eléctrico y facilitar el cálculo de las incógnitas, como la corriente y el voltaje de los elementos del circuito).
La figura 2.5 muestra las conexiones de resistores en estrella y en delta. En la figura 2.5(a) se observa una conexión en estrella de los resistores R1, R2 y R3, y en la figura 2.5(b) se muestra una conexión en delta de los Ra, Rb y Rc. Es importante observar la etiqueta de los nodos al momento de convertir una red estrella en delta y viceversa.
Para facilitar la equivalencia entre las conexiones de resistores en estrella y delta, y así agilizar el cálculo de las resistencias respectivas, es conveniente superponer estos circuitos, tal como se muestra en la figura 2.6.
Figura 2.5: En (a) los resistores conectados en estrella, y en (b) los resistores conectados en delta.
Figura 2.6: Superposición de resistores en configuraciones delta y estrella.
Las ecuaciones para determinar la resistencia equivalente en estrella, a partir de una red en delta, son las siguientes:
Las ecuaciones para determinar la resistencia equivalente en delta, a partir de una red en estrella, son las siguientes:
Ejemplo 2.1.1. Encuentre el valor de la resistencia equivalente Rab, en el circuito de la figura 2.7.
Figura 2.7: Circuito eléctrico del ejemplo 2.1.1.
Solución: Sabiendo que las resistencias de 10 Ω, 20 y 15 Ω están en una configuración delta, tal como se muestra en la figura 2.8(a), se procede a determinar sus resistencias equivalentes en configuración estrella, tal como se muestra en la figura 2.8(b).
Figura 2.8: Solución del circuito eléctrico del ejemplo 2.1.1.
Las resistencias de 63,44 Ω, 3,33 Ω y 6,66 Ω están ahora en una conexión en estrella, por lo que se procede a transformarlas en una configuración delta, cuyo resultado es el circuito de la figura 2.8(c).
Ahora se resuelve el paralelo de la figura 2.8(c). Los resistores resultantes quedan en paralelo 100||154,18||10,34 Ω, por lo que la resistencia equivalente Rab = 8,8341 Ω.
Ejemplo 2.1.2. Encuentre el valor de la resistencia equivalente Rab en el circuito de la figura 2.9.
Figura 2.9: Circuito eléctrico del ejemplo 2.1.2.
Solución: En este circuito se observa que los resistores de 20 Ω están en paralelo con un cable (resistencia cercana a 0 Ω), por lo tanto, podemos ignorar esos resistores, ya que la resistencia equivalente 20||20||0 es 0 Ω. De igual manera, el resistor de 30 Ω, de la rama inferior, también está conectado en paralelo con un cable, por lo que se puede ignorar. El circuito resultante se muestra en la figura 2.10(a).
Ahora se puede hallar la resistencia equivalente entre los resistores de 20 Ω y 2 kΩ que se encuentran en paralelo, al lado derecho del circuito. El circuito resultante se muestra en la figura 2.10(b).
En el circuito resultante observamos que los resistores de 30 Ω, 3 Ω y se encuentran en serie; su resistencia equivalente es . El circuito resultante se muestra en la figura 2.10(c).
Ahora determinamos la resistencia equivalente entre el paralelo , tal como se muestra en la figura 2.10(d). En este circuito, las resistencias de están en serie y su resistencia equivalente es 57,25 Ω, tal como se observa en la figura 2.10(e).
Finalmente, la resistencia equivalente vista desde las terminales a y b corresponde al paralelo Rab = 57,25 Ω||57 Ω ⇒ Rab = 28,56 Ω.
Figura 2.10: Solución del circuito eléctrico del ejemplo 2.1.2.
Las leyes de Kirchhoff junto con la ley de Ohm se utilizan para analizar eficazmente una gran variedad de circuitos eléctricos. Como se anotó, existen dos leyes de Kirchhoff: la ley de voltaje y la ley de corriente. Estas se expondrán en las siguientes secciones.
Esta ley establece que la suma algebraica de los voltajes de los elementos en un lazo debe ser igual a cero en todo instante de tiempo. Se usará LVK para referirnos a esta ley. En la figura 2.11 se muestra un ejemplo de la aplicación de la LVK.
Ejemplo 2.2.1. Determine la corriente que circula por el circuito de la figura 2.11.
Figura 2.11: Aplicación de la LVK en un circuito eléctrico.
Solución: En este circuito, formado por un solo lazo, y con todos los elementos conectados en serie (circula la corriente I a través de todos los elementos), si se comienza el recorrido por el nodo e en sentido de las manecillas del reloj, la LVK nos arroja:
De acuerdo a la ley de Ohm, el voltaje en los resistores se puede expresar como V = RI, por lo tanto, la expresión anterior se puede expresar como:
Sustituyendo los valores de las variables conocidas obtenemos:
El signo negativo de la corriente indica que el sentido inicial de la corriente que se supuso al inicio no es el correcto, y por lo tanto, la corriente circula en sentido contrario.
De acuerdo a la LVK, las fuentes de voltaje conectadas en serie se pueden sumar algebraicamente y pueden ser reemplazadas por una única fuente de voltaje independiente, tal como se muestra en la figura 2.12. Las fuentes de voltaje independientes se pueden sumar entre sí, y las fuentes de voltaje dependientes se pueden sumar entre sí, pero no se pueden sumar fuentes dependientes con fuentes independientes.
Figura 2.12: Las fuentes de voltaje independientes en serie (a) se pueden reemplazar en una única fuente de voltaje independiente (b) para simplificar el circuito y facilitar su análisis.
Esta ley establece que la suma algebraica de las corrientes que entran a un nodo debe ser igual a cero en todo instante de tiempo. Dicho en otros términos, la suma de las corrientes que entran a un nodo debe ser igual a la suma de las corrientes que salen del mismo nodo. Esta ley se puede abreviar como LCK. En la figura 2.13
