Читать книгу Все науки. №7, 2024. Международный научный журнал - Ибратжон Хатамович Алиев - Страница 4

Начало анализа рассеяния Резерфорда осуществляется посредством определения радиуса ядра-мишени (2), с образующимся входящим кулоновским барьером (3).

Исходя из определённых значений выходящего кулоновского барьера вычисляется значение для критической скорости (4), необходимая для преодоления налетающей альфа-частей для перехода в стадию неупругого рассеяния [12; 15—17], все частицы в пучке с энергией меньшей этой являются подверженными анализу посредством модели рассеяния Резерфорда – упругого рассеяния.

Модель Резерфорда предполагает действия на определённое процентное соотношение частиц в пучке. А также соответствующим образом представляется в качестве дифференциального сечения рассеяния (5) [16—17; 19] с учётом в 0,9 стерадиан эффективность детектирующего рассеяние датчика в камере бомбардировки при экспериментальном моделировании и с дальнейшим переходом в полный масштаб [18].

Перед преобразование полученного значения в процентное соотношение частиц по рассеянию Резерфорда, необходимо констатировать факт степени приближения альфа-частицы к ядру. Для этого вычисляется расстояние приближения (7), коего предварительно вычисляется константа приближения (6) в системе СГС.

Результат наглядным образом демонстрирует достаточно большую по сравнению с радиусом действия ядерных сил 10^—15 м величину, благодаря чему наглядно демонстрируется момент действия рассеяния Резерфорда. Возвращаясь к задаче о переводе значения дифференциального сечения рассеяния в процентное соотношение, для этого определяется материал мишени – кристаллический кремний с известной плотностью, массой ядра, а следовательно, и плотностью ядер (8), толщиной (9) и процентным соотношением (10).

В результате, было определено, что из всего направленного пучка 0,345% будут подвержены упругому рассеянию. После констатации этого факта необходим переход к рассмотрению вариаций неупругого взаимодействия – прямого проведения каналов ядерной реакции.