Читать книгу Все науки. №7, 2024. Международный научный журнал - Ибратжон Хатамович Алиев - Страница 5

Каждый из каналов ядерной реакции имеет собственный выход и порог, обусловленные в первом случае разностью масс образовывающихся частиц, во втором – критической энергией, достигаемая в данном случае и необходимая для достижения. Так, выход первого канала вычислен в (11), второго в (13), третьего в (15), четвёртого в (17), пятого в (19), шестого в (21), седьмого в (22), порог первого канала вычислен в (12), второго в (14), третьего в (16), четвёртого в (18), пятого в (20), шестого в (22) и седьмого в (24).

Таким образом, на основе вычисленных значений выхода и порога ядерной реакции получается выражение промежуточного картежа (25).

В действительности, кроме рассеяния Резерфорда произойдёт только третий и седьмой канал в масштабе неупругих каналов. Однако, образовывающиеся ядра в данном случае, непосредственно фосфор-32, радиоактивен (26) и подвержен раёспаду

Природа распада фосфора-32 определяется непосредственно через картеж распада (27).

В настоящем картеже принимают участие ядра фосфора-32 с массой в 31,9739076444 а. е. м., кремния-31 с 30,9753631955 а. е. м., серы-32 с 31,97207117441414 а. е. м., кремния-32 с 31,974151533 а. е. м., фосфора-31 с 30,973761998677 а. е. м., кремния-30 с 29,9737701372323 а. е. м., кремния-29 с 28,9764946653666 а. е. м., алюминия-28 с 27,98191009888 а. е. м.

Исходя из картежа (27) для определения соответствующего канала реакции используются выражения для выхода каждого канала (28—34)

Исходя из единственно положительного значения выхода второго канала картежа распада формируется бета-минус линия распада фосфора-32 с образованием серы-32 (35).

Таким образом, наглядно видно образование при бомбардировке кремния-28 альфа-частицей образование в одном случае фосфора-32 и позитрона, во втором – серы-32, с дальнейшим распадом фосфора-32 в ту же самую серу-32 и электрона, который может аннигилировать с позитроном, образуя гамма-кванты. То есть пластина становиться источником гамма-излучения после бомбардировки. В целом этот процесс выражается следующим 2-степенным картежом (36).

Для перехода картежа в энергетическую форму необходимо вычисление кинетической энергии альфа-частиц. Монохромотичность пучка известна, наряду с кулоновским барьером, откуда легко вычисляется кинетическая энергия пучка (37).

Исходя из закона обратно пропорционального распределения энергии относительно масс формируется значение для энергии фосфора-32 (38), позитрона (39), серы-32 первого типа (40), серы-32 второго типа (41), электрона (42).

Таким образом, установленный картеж преобразуется в энергетическую форму (43).

По итогу формирования энергетического картежа, уместна генерация картежа по процентному соотношению распределения пучка альфа-частиц. Для этого необходимо формирование первоначальной процентной картины, создаваемая из отношения выходов каналов к сумме выходов каналов (44—45), организующие результирующий градиент (46).

В результате полученной модели создаётся ситуация, когда подобное процентное разложение было бы действительным в случае, когда пучок налетающих альфа-частиц был бы благоприятен для каждого выбранного случая. Однако, поскольку такого не происходит, уместно является определение процентного соотношения минимального канала непосредственно в случае минимального канала. Для этого вычисляется скорость налетающих альфа-частиц (47), исходя из энергии, с последующим вычислением импульса (48), длины волны де Бройля (49), затем ядерного эффективного сечения (50), для исследуемого случая, а после искомого процентного соотношения (51).

Таким образом констатация указанного факта может быть представлена в качестве (50—51) для обоих каналов реакции, что организует картеж с процентными соотношениями (52).

Для заключительного формирования представленного картежа необходимо переформирование в целочисленный вид. Для этого необходимо первоначально определить число налетающих частиц (55) из их тока (53), площади пластины – единичного элемента, куда приходиться облучение (54).

Таким образом картеж вида (52) переформируется в форму (56).

После того как были получены результирующие значения относительно картежа реакции необходимо переформирование его в значения ядер и частиц – их энергий, температурных показателей и масс. После того как были получены результирующие значения относительно картежа реакции необходимо переформирование его в значения ядер и частиц – их энергий, температурных показателей и масс. Для этого первоначально вычисляются показатели мощностей для фосфора-32 (57) и серы-32 первого типа (58), исходя из чего вычисляется энергия для первой стадии картежа (59), наряду с массовыми показателями фосфора-32 (60), серы-32 (61) первого типа и оставшегося кремния-28 (62), подставленный под бомбардировку.

Для дальнейшего вычисления температуры образованного сплава из результирующих элементов, необходимо определения малого множества значений удельной теплоёмкости элементов (63) и самого значения температуры (64).

Вторая стадия анализа масс осуществляется аналогичным образом относительно энергий с вычислением серы-32 второго типа (65), а затем вычисляя суммарную вторую стадию указанных энергий (66).

Масса образованной серы-32 второго типа для второй стадии картежа вычисляется аналогичным образом (67), как и температура (68).

На этой стадии анализ температурных показателей и параметров ядер заключаются, переходя к анализу частиц. Общая работа, которую они выполняют могут быть вычислены для позитрона (69) и электрона (70), с соответствующими токами, предварительно вычислив скорость позитрона (69) и после его ток (70), также для скорости электрона (71) и его тока (72).

В результате проведённой работы заключается анализ ядерной реакции с внутренними параметрами.